शरीर के संवेग में परिवर्तन की दर बराबर होती है। शरीर के आवेग की अवधारणा

किसी पिंड के द्रव्यमान और उसकी गति के गुणनफल को आवेग या पिंड की गति का माप कहा जाता है। यह वेक्टर मात्राओं को संदर्भित करता है। इसकी दिशा शरीर के वेग वेक्टर के सह-दिशात्मक है।

आइए यांत्रिकी के दूसरे नियम को याद करें:

त्वरण के लिए निम्नलिखित संबंध सही है:

,
जहां v0 और v एक निश्चित समय अंतराल Δt के आरंभ और अंत में शरीर के वेग हैं।
आइए दूसरे नियम को इस प्रकार फिर से लिखें:

प्रभाव से पहले और बाद में दो पिंडों के संवेग का सदिश योग एक दूसरे के बराबर होता है।
संवेग के संरक्षण के नियम को समझने के लिए एक उपयोगी सादृश्य दो लोगों के बीच पैसे का लेनदेन है। आइए मान लें कि लेनदेन से पहले दो लोगों के पास एक निश्चित राशि थी। इवान के पास 1000 रूबल और पीटर के पास भी 1000 रूबल थे। उनकी जेब में कुल राशि 2000 रूबल है। लेन-देन के दौरान, इवान पीटर को 500 रूबल का भुगतान करता है, और पैसा स्थानांतरित कर दिया जाता है। पीटर की जेब में अब 1,500 रूबल हैं, और इवान के पास 500 हैं। लेकिन उनकी जेब में कुल राशि नहीं बदली है और वह भी 2,000 रूबल है।
परिणामी अभिव्यक्ति एक पृथक प्रणाली से संबंधित किसी भी संख्या में निकायों के लिए मान्य है, और गति के संरक्षण के कानून का गणितीय सूत्रीकरण है।
एक पृथक प्रणाली बनाने वाले निकायों की एन संख्या की कुल गति समय के साथ नहीं बदलती है।
जब निकायों की एक प्रणाली अप्रतिपूरित बाहरी ताकतों के संपर्क में आती है (सिस्टम बंद नहीं होता है), तो इस प्रणाली के निकायों की कुल गति समय के साथ बदल जाती है। लेकिन संरक्षण कानून परिणामी बाहरी बल की दिशा के लंबवत किसी भी दिशा पर इन निकायों के आवेगों के प्रक्षेपण के योग के लिए वैध रहता है।

रॉकेट चाल

वह गति जो तब होती है जब एक निश्चित द्रव्यमान का भाग एक निश्चित गति से किसी पिंड से अलग हो जाता है, प्रतिक्रियाशील कहलाता है।
जेट प्रणोदन का एक उदाहरण सूर्य और ग्रहों से काफी दूरी पर स्थित रॉकेट की गति है। इस मामले में, रॉकेट गुरुत्वाकर्षण प्रभाव का अनुभव नहीं करता है और इसे एक पृथक प्रणाली माना जा सकता है।
रॉकेट में एक शेल और ईंधन होता है। वे एक पृथक प्रणाली के अंतःक्रियात्मक निकाय हैं। समय के आरंभिक क्षण में रॉकेट की गति शून्य होती है। इस समय, सिस्टम, शेल और ईंधन का संवेग शून्य है। यदि आप इंजन चालू करते हैं, तो रॉकेट ईंधन जल जाता है और उच्च तापमान वाली गैस में बदल जाता है जो इंजन को उच्च दबाव और उच्च गति पर छोड़ देता है।
आइए परिणामी गैस के द्रव्यमान को mg के रूप में निरूपित करें। हम मान लेंगे कि यह वीजी गति के साथ तुरंत रॉकेट नोजल से बाहर उड़ जाता है। शेल के द्रव्यमान और गति को क्रमशः मोब और वोब द्वारा दर्शाया जाएगा।
संवेग संरक्षण का नियम हमें संबंध लिखने का अधिकार देता है:

ऋण चिह्न इंगित करता है कि शेल का वेग उत्सर्जित गैस से विपरीत दिशा में निर्देशित है।
शेल की गति गैस निकलने की गति और गैस के द्रव्यमान के समानुपाती होती है। और खोल के द्रव्यमान के व्युत्क्रमानुपाती होता है।
जेट प्रणोदन का सिद्धांत उन परिस्थितियों में रॉकेट, हवाई जहाज और अन्य पिंडों की गति की गणना करना संभव बनाता है जब उन पर बाहरी गुरुत्वाकर्षण या वायुमंडलीय खिंचाव का प्रभाव पड़ता है। बेशक, इस मामले में समीकरण शेल वेग vrev का एक अतिरंजित मूल्य देता है। वास्तविक परिस्थितियों में, गैस रॉकेट से तुरंत बाहर नहीं निकलती है, जो वीओ के अंतिम मूल्य को प्रभावित करती है।
जेट इंजन के साथ किसी पिंड की गति का वर्णन करने वाले वर्तमान सूत्र रूसी वैज्ञानिकों आई.वी. द्वारा प्राप्त किए गए थे। मेश्करस्की और के.ई. त्सोल्कोव्स्की।

शरीर का आवेग

किसी पिंड का संवेग एक भौतिक सदिश राशि है जो पिंड के द्रव्यमान और उसकी गति के गुणनफल के बराबर होती है।

पल्स वेक्टरशरीर को उसी तरह निर्देशित किया जाता है जैसे वेग सदिशयह शरीर.

निकायों की एक प्रणाली के आवेग को इस प्रणाली के सभी निकायों के आवेगों के योग के रूप में समझा जाता है: ∑p=p 1 +p 2 +...। संवेग के संरक्षण का नियम: निकायों की एक बंद प्रणाली में, किसी भी प्रक्रिया के दौरान, इसका संवेग अपरिवर्तित रहता है, अर्थात। ∑p = स्थिरांक.

(एक बंद प्रणाली निकायों की एक प्रणाली है जो केवल एक दूसरे के साथ बातचीत करती है और अन्य निकायों के साथ बातचीत नहीं करती है।)

प्रश्न 2। एन्ट्रापी की थर्मोडायनामिक और सांख्यिकीय परिभाषा। ऊष्मागतिकी का दूसरा नियम.

एन्ट्रापी की थर्मोडायनामिक परिभाषा

एन्ट्रॉपी की अवधारणा पहली बार 1865 में रुडोल्फ क्लॉसियस द्वारा पेश की गई थी। उसने निश्चय किया एन्ट्रापी परिवर्तनथर्मोडायनामिक प्रणाली पर प्रतिवर्ती प्रक्रियाऊष्मा की कुल मात्रा और निरपेक्ष तापमान में परिवर्तन के अनुपात के रूप में:

यह सूत्र केवल इज़ोटेर्मल प्रक्रिया (स्थिर तापमान पर होने वाली) के लिए लागू है। एक मनमानी अर्ध-स्थैतिक प्रक्रिया के मामले में इसका सामान्यीकरण इस तरह दिखता है:

एन्ट्रापी की वृद्धि (अंतर) कहां है, और गर्मी की मात्रा में एक असीम वृद्धि है।

इस तथ्य पर ध्यान देना आवश्यक है कि विचाराधीन थर्मोडायनामिक परिभाषा केवल अर्ध-स्थैतिक प्रक्रियाओं (लगातार क्रमिक संतुलन स्थितियों से युक्त) पर लागू होती है।

एन्ट्रापी की सांख्यिकीय परिभाषा: बोल्ट्ज़मैन का सिद्धांत

1877 में, लुडविग बोल्ट्ज़मैन ने पाया कि एक प्रणाली की एन्ट्रापी उनके थर्मोडायनामिक गुणों के अनुरूप संभावित "माइक्रोस्टेट्स" (सूक्ष्म अवस्थाओं) की संख्या को संदर्भित कर सकती है। उदाहरण के लिए, एक बर्तन में एक आदर्श गैस पर विचार करें। माइक्रोस्टेट को सिस्टम बनाने वाले प्रत्येक परमाणु की स्थिति और आवेग (गति के क्षण) के रूप में परिभाषित किया गया है। कनेक्टिविटी के लिए हमें केवल उन माइक्रोस्टेट्स पर विचार करने की आवश्यकता है जिनके लिए: (i) सभी भागों के स्थान बर्तन के भीतर स्थित हैं, (ii) गैस की कुल ऊर्जा प्राप्त करने के लिए, परमाणुओं की गतिज ऊर्जाओं को संक्षेप में प्रस्तुत किया जाता है। बोल्ट्ज़मैन ने कहा कि:

जहां अब हम स्थिरांक 1.38 · 10 −23 J/K को बोल्ट्जमान स्थिरांक के रूप में जानते हैं, और यह मौजूदा मैक्रोस्कोपिक अवस्था (राज्य का सांख्यिकीय भार) में संभव माइक्रोस्टेट्स की संख्या है।

ऊष्मागतिकी का दूसरा नियम- एक भौतिक सिद्धांत जो निकायों के बीच गर्मी हस्तांतरण प्रक्रियाओं की दिशा पर प्रतिबंध लगाता है।

ऊष्मागतिकी का दूसरा नियम कहता है कि कम गर्म वस्तु से अधिक गर्म वस्तु में ऊष्मा का सहज स्थानांतरण असंभव है।

टिकट 6.

1. § 2.5. द्रव्यमान केंद्र की गति पर प्रमेय

संबंध (16) किसी भौतिक बिंदु की गति के समीकरण के समान है। आइए इसे और भी सरल रूप में लाने का प्रयास करें एफ=म ए. ऐसा करने के लिए, हम विभेदीकरण ऑपरेशन (y+z) =y +z, (ay) =ay, a=const के गुणों का उपयोग करके बाईं ओर को बदलते हैं:

(24)

आइए (24) को पूरे सिस्टम के द्रव्यमान से गुणा और विभाजित करें और इसे समीकरण (16) में प्रतिस्थापित करें:

. (25)

कोष्ठक में अभिव्यक्ति की लंबाई का आयाम होता है और यह किसी बिंदु के त्रिज्या वेक्टर को निर्धारित करता है, जिसे कहा जाता है सिस्टम के द्रव्यमान का केंद्र:

. (26)

निर्देशांक अक्षों पर प्रक्षेपणों में (26) रूप लेगा

(27)

यदि (26) को (25) में प्रतिस्थापित किया जाए, तो हमें द्रव्यमान केंद्र की गति पर प्रमेय प्राप्त होता है:

वे। सिस्टम के द्रव्यमान का केंद्र, सिस्टम पर लागू बाहरी बलों के योग की कार्रवाई के तहत, एक भौतिक बिंदु की तरह चलता है जिसमें सिस्टम का संपूर्ण द्रव्यमान केंद्रित होता है। द्रव्यमान के केंद्र की गति पर प्रमेय में कहा गया है कि सिस्टम के कणों की एक दूसरे के साथ और बाहरी निकायों के साथ बातचीत की ताकतें कितनी भी जटिल क्यों न हों और ये कण कितने भी जटिल क्यों न चलते हों, एक बिंदु खोजना हमेशा संभव होता है (द्रव्यमान का केंद्र), जिसकी गति का सरलता से वर्णन किया गया है। द्रव्यमान का केंद्र एक निश्चित ज्यामितीय बिंदु है, जिसकी स्थिति प्रणाली में द्रव्यमान के वितरण से निर्धारित होती है और जो इसके किसी भी भौतिक कण के साथ मेल नहीं खा सकती है।

सिस्टम द्रव्यमान और गति का उत्पाद वीइसकी परिभाषा (26) के अनुसार, इसके द्रव्यमान केंद्र का द्रव्यमान केंद्र, सिस्टम की गति के बराबर है:

(29)

विशेष रूप से, यदि बाह्य बलों का योग शून्य है, तो द्रव्यमान का केंद्र समान रूप से और सीधा चलता है या आराम पर होता है।

उदाहरण 1। प्रक्षेप पथ के किसी बिंदु पर, प्रक्षेप्य कई टुकड़ों में टूट जाता है (चित्र 9)। उनका द्रव्यमान केंद्र कैसे गति करेगा?

द्रव्यमान का केंद्र उसी परवलयिक प्रक्षेपवक्र के साथ "उड़ेगा" जिसके साथ एक गैर-विस्फोटित प्रक्षेप्य चलेगा: इसका त्वरण, (28) के अनुसार, टुकड़ों और उनके कुल द्रव्यमान पर लागू सभी गुरुत्वाकर्षण बलों के योग से निर्धारित होता है, अर्थात। संपूर्ण प्रक्षेप्य की गति के समान समीकरण। हालाँकि, जैसे ही पहला टुकड़ा पृथ्वी से टकराएगा, पृथ्वी की प्रतिक्रिया शक्ति गुरुत्वाकर्षण की बाहरी शक्तियों में जुड़ जाएगी और द्रव्यमान के केंद्र की गति विकृत हो जाएगी।

उदाहरण 2. बलों का एक "युगल" विश्राम अवस्था में किसी पिंड पर कार्य करना शुरू कर देता है एफऔर एफ(चित्र 10)। शरीर कैसे चलेगा?

चूँकि बाह्य बलों का ज्यामितीय योग शून्य है, द्रव्यमान केंद्र का त्वरण भी शून्य है और यह विराम अवस्था में रहेगा। पिंड द्रव्यमान के एक स्थिर केंद्र के चारों ओर घूमेगा।

क्या न्यूटन के नियमों की तुलना में संवेग संरक्षण के नियम का कोई लाभ है? इस कानून की ताकत क्या है?

इसका मुख्य लाभ यह है कि यह प्रकृति में अभिन्न है, अर्थात। एक प्रणाली की विशेषताओं (इसकी गति) को समय की एक सीमित अवधि से अलग की गई दो अवस्थाओं में जोड़ता है। यह आपको सिस्टम की अंतिम स्थिति के बारे में तुरंत महत्वपूर्ण जानकारी प्राप्त करने की अनुमति देता है, इसके सभी मध्यवर्ती राज्यों पर विचार करने और इस प्रक्रिया के दौरान होने वाली बातचीत के विवरण को दरकिनार कर देता है।

2) गैस अणुओं के वेगों के अलग-अलग मूल्य और दिशाएँ होती हैं, और एक अणु द्वारा हर सेकंड अनुभव की जाने वाली बड़ी संख्या में टकरावों के कारण, इसकी गति लगातार बदलती रहती है। इसलिए, किसी निश्चित समय में सटीक रूप से दी गई गति v वाले अणुओं की संख्या निर्धारित करना असंभव है, लेकिन उन अणुओं की संख्या की गणना करना संभव है जिनकी गति का मान कुछ गति v के बीच होता है। 1 और वी 2 . संभाव्यता के सिद्धांत के आधार पर, मैक्सवेल ने एक पैटर्न स्थापित किया जिसके द्वारा गैस अणुओं की संख्या निर्धारित करना संभव है जिनके वेग किसी दिए गए तापमान पर एक निश्चित वेग सीमा के भीतर होते हैं। मैक्सवेल के वितरण के अनुसार, प्रति इकाई आयतन में अणुओं की संभावित संख्या; वेग घटक जो से, से और से के अंतराल में स्थित हैं, मैक्सवेल वितरण फ़ंक्शन द्वारा निर्धारित किए जाते हैं

जहाँ m अणु का द्रव्यमान है, n प्रति इकाई आयतन में अणुओं की संख्या है। इससे यह निष्कर्ष निकलता है कि अणुओं की संख्या जिनका निरपेक्ष वेग v से v + dv के अंतराल में होता है, का रूप होता है

मैक्सवेल वितरण गति से अधिकतम तक पहुँच जाता है, अर्थात। ऐसी गति जिसके अधिकांश अणुओं की गति करीब हो। आधार dV के साथ छायांकित पट्टी का क्षेत्र दिखाएगा कि अणुओं की कुल संख्या के किस भाग का वेग इस अंतराल में है। मैक्सवेल वितरण फ़ंक्शन का विशिष्ट रूप गैस के प्रकार (अणु द्रव्यमान) और तापमान पर निर्भर करता है। गैस का दबाव और आयतन अणुओं के वेग वितरण को प्रभावित नहीं करता है।

मैक्सवेल वितरण वक्र आपको अंकगणितीय औसत गति ज्ञात करने की अनुमति देगा

इस प्रकार,

बढ़ते तापमान के साथ, सबसे संभावित गति बढ़ जाती है, इसलिए गति द्वारा अणुओं का अधिकतम वितरण उच्च गति की ओर स्थानांतरित हो जाता है, और इसका निरपेक्ष मान कम हो जाता है। नतीजतन, जब किसी गैस को गर्म किया जाता है, तो कम वेग वाले अणुओं का अनुपात कम हो जाता है, और उच्च वेग वाले अणुओं का अनुपात बढ़ जाता है।

बोल्ट्ज़मान वितरण

यह थर्मोडायनामिक संतुलन की स्थितियों के तहत एक आदर्श गैस के कणों (परमाणुओं, अणुओं) का ऊर्जा वितरण है। बोल्ट्ज़मैन वितरण की खोज 1868 - 1871 में की गई थी। ऑस्ट्रेलियाई भौतिक विज्ञानी एल. बोल्ट्ज़मैन। वितरण के अनुसार, कुल ऊर्जा E i वाले कणों n i की संख्या बराबर है:

n i =A ω i e E i /Kt (1)

जहां ω i सांख्यिकीय भार है (ऊर्जा e i वाले कण की संभावित अवस्थाओं की संख्या)। स्थिरांक A इस शर्त से पाया जाता है कि i के सभी संभावित मानों पर n i का योग सिस्टम में दिए गए कणों N की कुल संख्या के बराबर है (सामान्यीकरण स्थिति):

ऐसे मामले में जब कणों की गति शास्त्रीय यांत्रिकी का पालन करती है, तो ऊर्जा ई आई को एक कण (अणु या परमाणु) की गतिज ऊर्जा ई आईकिन, इसकी आंतरिक ऊर्जा ई आईआईएन (उदाहरण के लिए, इलेक्ट्रॉनों की उत्तेजना ऊर्जा) से मिलकर माना जा सकता है। ) और स्थितिज ऊर्जा E i, तो अंतरिक्ष में कण की स्थिति के आधार पर बाहरी क्षेत्र में:

ई आई = ई आई, परिजन + ई आई, इंट + ई आई, पसीना (2)

कणों का वेग वितरण बोल्ट्ज़मैन वितरण का एक विशेष मामला है। यह तब होता है जब आंतरिक उत्तेजना ऊर्जा की उपेक्षा की जा सकती है

ई आई,एक्सट और बाहरी क्षेत्रों का प्रभाव ई आई,पॉट। (2) के अनुसार, सूत्र (1) को तीन घातांकों के उत्पाद के रूप में दर्शाया जा सकता है, जिनमें से प्रत्येक एक प्रकार की ऊर्जा के अनुसार कणों का वितरण देता है।

पृथ्वी (या अन्य ग्रहों) की सतह के पास वायुमंडलीय गैसों के कणों के लिए त्वरण जी बनाने वाले निरंतर गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में, संभावित ऊर्जा उनके द्रव्यमान एम और सतह के ऊपर ऊंचाई एच के समानुपाती होती है, यानी। ई आई, पसीना = एमजीएच। इस मान को बोल्ट्ज़मैन वितरण में प्रतिस्थापित करने और कणों की गतिज और आंतरिक ऊर्जा के सभी संभावित मूल्यों को जोड़ने के बाद, एक बैरोमीटर का सूत्र प्राप्त होता है जो ऊंचाई के साथ वायुमंडलीय घनत्व में कमी के नियम को व्यक्त करता है।

खगोल भौतिकी में, विशेष रूप से तारकीय स्पेक्ट्रा के सिद्धांत में, बोल्ट्ज़मैन वितरण का उपयोग अक्सर विभिन्न परमाणु ऊर्जा स्तरों की सापेक्ष इलेक्ट्रॉन आबादी निर्धारित करने के लिए किया जाता है। यदि हम सूचकांक 1 और 2 द्वारा परमाणु की दो ऊर्जा अवस्थाओं को निर्दिष्ट करते हैं, तो वितरण इस प्रकार है:

n 2 /n 1 = (ω 2 /ω 1) e -(E 2 -E 1)/kT (3) (बोल्ट्ज़मान सूत्र)।

हाइड्रोजन परमाणु के दो निचले ऊर्जा स्तरों के लिए ऊर्जा अंतर E 2 -E 1 >10 eV है, और kT मान, जो सूर्य जैसे तारों के वायुमंडल के लिए कणों की तापीय गति की ऊर्जा को दर्शाता है, केवल 0.3- है 1 ई.वी. इसलिए, ऐसे तारकीय वायुमंडल में हाइड्रोजन अउत्तेजित अवस्था में होता है। इस प्रकार, प्रभावी तापमान Te > 5700 K (सूर्य और अन्य तारे) वाले तारों के वायुमंडल में, दूसरी और जमीनी अवस्था में हाइड्रोजन परमाणुओं की संख्या का अनुपात 4.2 · 10 -9 है।

बोल्ट्ज़मैन वितरण शास्त्रीय सांख्यिकी के ढांचे के भीतर प्राप्त किया गया था। 1924-26 में. क्वांटम सांख्यिकी का निर्माण किया गया। इससे बोस-आइंस्टीन (पूर्णांक स्पिन वाले कणों के लिए) और फर्मी-डिराक वितरण (आधा-पूर्णांक स्पिन वाले कणों के लिए) की खोज हुई। ये दोनों वितरण एक वितरण बन जाते हैं जब सिस्टम के लिए उपलब्ध क्वांटम राज्यों की औसत संख्या सिस्टम में कणों की संख्या से काफी अधिक हो जाती है, यानी। जब प्रति कण कई क्वांटम अवस्थाएँ होती हैं या, दूसरे शब्दों में, जब क्वांटम अवस्थाओं के भरने की डिग्री छोटी होती है। बोल्ट्ज़मैन वितरण की प्रयोज्यता की शर्त को असमानता के रूप में लिखा जा सकता है:

जहां N कणों की संख्या है, V सिस्टम का आयतन है। यह असमानता उच्च तापमान और प्रति इकाई कणों की कम संख्या पर संतुष्ट होती है। वॉल्यूम (एन/वी)। इससे यह निष्कर्ष निकलता है कि कणों का द्रव्यमान जितना अधिक होगा, टी और एन/वी में परिवर्तन की सीमा उतनी ही व्यापक होगी, बोल्ट्जमैन वितरण मान्य है।

टिकट 7.

सभी लागू बलों द्वारा किया गया कार्य परिणामी बल द्वारा किए गए कार्य के बराबर होता है(चित्र 1.19.1 देखें)।

किसी पिंड की गति में परिवर्तन और उस पर लगाए गए बलों द्वारा किए गए कार्य के बीच एक संबंध है। यह संबंध एक स्थिर बल की कार्रवाई के तहत एक सीधी रेखा के साथ एक शरीर की गति पर विचार करके सबसे आसानी से स्थापित किया जाता है। इस मामले में, विस्थापन, वेग और त्वरण के बल वैक्टर एक सीधी रेखा के साथ निर्देशित होते हैं, और शरीर सीधा कार्य करता है समान रूप से त्वरित गति. गति की सीधी रेखा के साथ निर्देशांक अक्ष को निर्देशित करके, हम विचार कर सकते हैं एफ, एस, υ और एबीजगणितीय मात्राओं के रूप में (संबंधित वेक्टर की दिशा के आधार पर सकारात्मक या नकारात्मक)। तब बल का कार्य इस प्रकार लिखा जा सकता है ए = एफ.एस. समान रूप से त्वरित गति के साथ, विस्थापन एससूत्र द्वारा व्यक्त किया गया है

यह अभिव्यक्ति दर्शाती है कि किसी बल (या सभी बलों के परिणाम) द्वारा किया गया कार्य गति के वर्ग में बदलाव से जुड़ा है (और स्वयं गति से नहीं)।

किसी पिंड के द्रव्यमान के आधे गुणनफल और उसकी गति के वर्ग के बराबर भौतिक मात्रा कहलाती है गतिज ऊर्जा शरीर:

इस कथन को कहा जाता है गतिज ऊर्जा प्रमेय . गतिज ऊर्जा पर प्रमेय सामान्य स्थिति में भी मान्य है, जब कोई पिंड एक बदलते बल के प्रभाव में चलता है, जिसकी दिशा गति की दिशा से मेल नहीं खाती है।

गतिज ऊर्जा गति की ऊर्जा है। किसी पिंड की गतिज ऊर्जा एम, उस कार्य के बराबर गति से चलना जो किसी पिंड को यह गति प्रदान करने के लिए उस पर लगाए गए बल द्वारा किया जाना चाहिए:

भौतिकी में, गतिज ऊर्जा या गति की ऊर्जा के साथ, अवधारणा एक महत्वपूर्ण भूमिका निभाती है संभावित ऊर्जा या निकायों के बीच परस्पर क्रिया की ऊर्जा.

संभावित ऊर्जा पिंडों की सापेक्ष स्थिति (उदाहरण के लिए, पृथ्वी की सतह के सापेक्ष पिंड की स्थिति) से निर्धारित होती है। संभावित ऊर्जा की अवधारणा केवल उन बलों के लिए पेश की जा सकती है जिनका कार्य गति के प्रक्षेपवक्र पर निर्भर नहीं करता है और केवल शरीर की प्रारंभिक और अंतिम स्थिति से निर्धारित होता है। ऐसी ताकतें कहलाती हैं रूढ़िवादी .

एक बंद प्रक्षेपवक्र पर रूढ़िवादी बलों द्वारा किया गया कार्य शून्य है. यह कथन चित्र द्वारा दर्शाया गया है। 1.19.2.

गुरुत्वाकर्षण और लोच में रूढ़िवादिता का गुण होता है। इन बलों के लिए हम स्थितिज ऊर्जा की अवधारणा प्रस्तुत कर सकते हैं।

यदि कोई पिंड पृथ्वी की सतह के निकट गति करता है, तो उस पर गुरुत्वाकर्षण बल कार्य करता है जो परिमाण और दिशा में स्थिर होता है। इस बल का कार्य केवल पिंड की ऊर्ध्वाधर गति पर निर्भर करता है। पथ के किसी भी भाग पर, गुरुत्वाकर्षण के कार्य को अक्ष पर विस्थापन वेक्टर के प्रक्षेपण में लिखा जा सकता है ओए, लंबवत ऊपर की ओर निर्देशित:

यह कार्य किसी भौतिक मात्रा में परिवर्तन के बराबर होता है एमजीएच, विपरीत चिह्न के साथ लिया गया। यह भौतिक मात्रा कहलाती है संभावित ऊर्जा गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में पिंड

संभावित ऊर्जा इपी शून्य स्तर की पसंद पर निर्भर करता है, यानी अक्ष की उत्पत्ति की पसंद पर ओए. जिसका भौतिक अर्थ है वह स्थितिज ऊर्जा नहीं है, बल्कि उसका परिवर्तन Δ है इपी = इआर2 - इकिसी पिंड को एक स्थान से दूसरे स्थान पर ले जाते समय p1। यह परिवर्तन शून्य स्तर के चुनाव से स्वतंत्र है।

यदि हम पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में उससे महत्वपूर्ण दूरी पर पिंडों की गति पर विचार करते हैं, तो संभावित ऊर्जा का निर्धारण करते समय पृथ्वी के केंद्र की दूरी पर गुरुत्वाकर्षण बल की निर्भरता को ध्यान में रखना आवश्यक है ( सार्वभौमिक गुरुत्वाकर्षण का नियम). सार्वभौमिक गुरुत्वाकर्षण की शक्तियों के लिए, अनंत पर एक बिंदु से संभावित ऊर्जा की गणना करना सुविधाजनक है, अर्थात यह मान लेना कि किसी अनंत दूर के बिंदु पर किसी पिंड की संभावित ऊर्जा शून्य के बराबर है। किसी पिंड की स्थितिज ऊर्जा को व्यक्त करने वाला सूत्र एमदूरी पर आरपृथ्वी के केंद्र से, का रूप है ( §1.24 देखें):

कहाँ एम– पृथ्वी का द्रव्यमान, जी-गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक.

प्रत्यास्थ बल के लिए स्थितिज ऊर्जा की अवधारणा भी प्रस्तुत की जा सकती है। इस शक्ति में रूढ़िवादी होने का गुण भी होता है। स्प्रिंग को खींचते (या संपीड़ित करते समय) हम इसे विभिन्न तरीकों से कर सकते हैं।

आप बस स्प्रिंग को एक मात्रा तक बढ़ा सकते हैं एक्स, या पहले इसे 2 से लंबा करें एक्स, और फिर बढ़ाव को मान तक कम करें एक्सआदि। इन सभी मामलों में, लोचदार बल एक ही कार्य करता है, जो केवल स्प्रिंग के बढ़ाव पर निर्भर करता है एक्सअंतिम अवस्था में यदि स्प्रिंग प्रारंभ में विकृत नहीं था। यह कार्य बाह्य बल के कार्य के बराबर होता है ए, विपरीत चिह्न के साथ लिया गया ( §1.18 देखें):

प्रत्यास्थ रूप से विकृत शरीर की संभावित ऊर्जा किसी दिए गए राज्य से शून्य विरूपण वाले राज्य में संक्रमण के दौरान लोचदार बल द्वारा किए गए कार्य के बराबर है।

यदि प्रारंभिक अवस्था में स्प्रिंग पहले से ही विकृत थी, और उसका बढ़ाव बराबर था एक्स 1, फिर बढ़ाव के साथ एक नई अवस्था में संक्रमण पर एक्स 2, लोचदार बल विपरीत चिह्न के साथ ली गई स्थितिज ऊर्जा में परिवर्तन के बराबर कार्य करेगा:

कई मामलों में मोलर ताप क्षमता C का उपयोग करना सुविधाजनक होता है:

जहाँ M पदार्थ का दाढ़ द्रव्यमान है।

ताप क्षमता इस प्रकार निर्धारित की जाती है क्या नहीं हैकिसी पदार्थ की स्पष्ट विशेषता। ऊष्मागतिकी के प्रथम नियम के अनुसार, किसी पिंड की आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन न केवल प्राप्त ऊष्मा की मात्रा पर निर्भर करता है, बल्कि पिंड द्वारा किए गए कार्य पर भी निर्भर करता है। उन परिस्थितियों के आधार पर जिनके तहत गर्मी हस्तांतरण प्रक्रिया को अंजाम दिया गया था, शरीर अलग-अलग कार्य कर सकता है। इसलिए, किसी पिंड में स्थानांतरित ऊष्मा की समान मात्रा उसकी आंतरिक ऊर्जा और परिणामस्वरूप, तापमान में भिन्न परिवर्तन का कारण बन सकती है।

ताप क्षमता निर्धारित करने में यह अस्पष्टता केवल गैसीय पदार्थों के लिए विशिष्ट है। जब तरल पदार्थ और ठोस को गर्म किया जाता है, तो उनका आयतन व्यावहारिक रूप से नहीं बदलता है, और विस्तार का कार्य शून्य हो जाता है। इसलिए, शरीर को प्राप्त ऊष्मा की पूरी मात्रा उसकी आंतरिक ऊर्जा को बदलने में खर्च हो जाती है। तरल पदार्थ और ठोस पदार्थों के विपरीत, गैस अपनी मात्रा को काफी हद तक बदल सकती है और गर्मी हस्तांतरण के दौरान काम कर सकती है। इसलिए, किसी गैसीय पदार्थ की ताप क्षमता थर्मोडायनामिक प्रक्रिया की प्रकृति पर निर्भर करती है। आमतौर पर गैसों की ताप क्षमता के दो मानों पर विचार किया जाता है: सी वी - एक आइसोकोरिक प्रक्रिया में दाढ़ ताप क्षमता (वी = स्थिरांक) और सी पी - एक आइसोबैरिक प्रक्रिया में दाढ़ ताप क्षमता (पी = स्थिरांक)।

स्थिर आयतन पर प्रक्रिया में, गैस कोई कार्य नहीं करती है: A = 0. 1 मोल गैस के लिए ऊष्मागतिकी के पहले नियम से यह निम्नानुसार है

जहां ΔV एक आदर्श गैस के 1 मोल के आयतन में परिवर्तन है जब उसके तापमान में ΔT परिवर्तन होता है। यह संकेत करता है:

जहाँ R सार्वभौमिक गैस स्थिरांक है। पी = स्थिरांक के लिए

इस प्रकार, दाढ़ ताप क्षमता C p और C V के बीच संबंध को व्यक्त करने वाले संबंध का रूप (मेयर का सूत्र) है:

स्थिर दबाव वाली प्रक्रिया में किसी गैस की मोलर ताप क्षमता Cp हमेशा स्थिर आयतन वाली प्रक्रिया में मोलर ताप क्षमता CV से अधिक होती है (चित्र 3.10.1)।

विशेष रूप से, यह संबंध रुद्धोष्म प्रक्रिया के सूत्र में शामिल है (§3.9 देखें)।

आरेख (पी, वी) में तापमान टी 1 और टी 2 के साथ दो इज़ोटेर्म के बीच, विभिन्न संक्रमण पथ संभव हैं। चूँकि ऐसे सभी संक्रमणों के लिए तापमान में परिवर्तन ΔT = T 2 - T 1 समान है, इसलिए, आंतरिक ऊर्जा का परिवर्तन ΔU समान है। हालाँकि, इस मामले में किया गया कार्य A और ऊष्मा विनिमय के परिणामस्वरूप प्राप्त ऊष्मा Q की मात्रा अलग-अलग संक्रमण पथों के लिए अलग-अलग होगी। इससे पता चलता है कि गैस में अनंत संख्या में ताप क्षमताएं होती हैं। सी पी और सी वी ताप क्षमता के केवल आंशिक (और गैसों के सिद्धांत के लिए बहुत महत्वपूर्ण) मूल्य हैं।

टिकट 8.

1 बेशक, एक, यहां तक ​​कि एक "विशेष" बिंदु की स्थिति, विचाराधीन निकायों की संपूर्ण प्रणाली की गति का पूरी तरह से वर्णन नहीं करती है, लेकिन कुछ भी न जानने की तुलना में कम से कम एक बिंदु की स्थिति जानना अभी भी बेहतर है। फिर भी, आइए किसी स्थिर वस्तु के चारों ओर किसी कठोर पिंड के घूमने के विवरण में न्यूटन के नियमों के अनुप्रयोग पर विचार करें कुल्हाड़ियों 1 . आइए सबसे सरल मामले से शुरू करें: मान लीजिए कि द्रव्यमान का भौतिक बिंदु है एमभारहीन कठोर छड़ की लंबाई से जुड़ा हुआ आरनिश्चित अक्ष पर ऊ / (चित्र 106)।

एक भौतिक बिंदु एक अक्ष के चारों ओर घूम सकता है, उससे निरंतर दूरी पर रहते हुए, इसलिए, इसका प्रक्षेपवक्र घूर्णन अक्ष पर एक केंद्र के साथ एक वृत्त होगा। बेशक, एक बिंदु की गति न्यूटन के दूसरे नियम के समीकरण का पालन करती है

हालाँकि, इस समीकरण का प्रत्यक्ष अनुप्रयोग उचित नहीं है: सबसे पहले, बिंदु में स्वतंत्रता की एक डिग्री है, इसलिए दो कार्टेशियन निर्देशांक के बजाय रोटेशन कोण को एकमात्र समन्वय के रूप में उपयोग करना सुविधाजनक है; दूसरे, विचाराधीन प्रणाली पर रोटेशन की धुरी में प्रतिक्रिया बलों द्वारा और सीधे रॉड के तनाव बल द्वारा सामग्री बिंदु पर कार्य किया जाता है। इन बलों को खोजना एक अलग समस्या है, जिसके समाधान के लिए घूर्णन का वर्णन करना अनावश्यक है। इसलिए, न्यूटन के नियमों के आधार पर, एक विशेष समीकरण प्राप्त करना समझ में आता है जो सीधे घूर्णी गति का वर्णन करता है। मान लीजिए कि किसी समय किसी भौतिक बिंदु पर एक निश्चित बल कार्य करता है एफ, घूर्णन अक्ष के लंबवत समतल में स्थित है (चित्र 107)।

वक्रीय गति के गतिज विवरण में, कुल त्वरण वेक्टर को दो घटकों में विघटित करना सुविधाजनक है - सामान्य ए एन, घूर्णन की धुरी की ओर निर्देशित, और स्पर्शरेखीय ए τ , वेग वेक्टर के समानांतर निर्देशित। गति के नियम को निर्धारित करने के लिए हमें सामान्य त्वरण के मान की आवश्यकता नहीं है। बेशक, यह त्वरण अभिनय बलों के कारण भी है, जिनमें से एक रॉड का अज्ञात तनाव बल है। आइए स्पर्शरेखा दिशा पर प्रक्षेपण में दूसरे नियम का समीकरण लिखें:

ध्यान दें कि छड़ का प्रतिक्रिया बल इस समीकरण में शामिल नहीं है, क्योंकि यह छड़ के अनुदिश और चयनित प्रक्षेपण के लंबवत है। घूर्णन कोण बदलना φ सीधे कोणीय वेग से निर्धारित होता है

ω = Δφ/Δt,

जिसका परिवर्तन, बदले में, कोणीय त्वरण द्वारा वर्णित है

ε = Δω/Δt.

कोणीय त्वरण संबंध द्वारा त्वरण के स्पर्शरेखीय घटक से संबंधित है

ए τ = rε.

यदि हम इस अभिव्यक्ति को समीकरण (1) में प्रतिस्थापित करते हैं, तो हमें कोणीय त्वरण निर्धारित करने के लिए उपयुक्त समीकरण प्राप्त होता है। एक नई भौतिक मात्रा का परिचय देना सुविधाजनक है जो घूमने पर पिंडों की परस्पर क्रिया को निर्धारित करता है। ऐसा करने के लिए, समीकरण (1) के दोनों पक्षों को इससे गुणा करें आर:

श्री 2 ε = एफ τ आर. (2)

इसके दाहिनी ओर के भाव पर विचार करें एफ τ आर, जिसका अर्थ बल के स्पर्शरेखीय घटक को घूर्णन अक्ष से बल के अनुप्रयोग बिंदु तक की दूरी से गुणा करना है। एक ही कार्य को थोड़े भिन्न रूप में प्रस्तुत किया जा सकता है (चित्र 108):

एम=एफ τ r = Frcosα = Fd,

यहाँ डी− घूर्णन अक्ष से बल की क्रिया रेखा तक की दूरी, जिसे बल का कंधा भी कहा जाता है। यह भौतिक मात्रा बल मापांक और बल की क्रिया की रेखा से घूर्णन अक्ष (बल भुजा) तक की दूरी का गुणनफल है। एम = एफडी- बल का क्षण कहलाता है। बल की कार्रवाई से दक्षिणावर्त या वामावर्त घुमाया जा सकता है। घूर्णन की चुनी गई सकारात्मक दिशा के अनुसार, बल के क्षण का संकेत निर्धारित किया जाना चाहिए। ध्यान दें कि बल का क्षण बल के उस घटक द्वारा निर्धारित होता है जो अनुप्रयोग बिंदु के त्रिज्या वेक्टर के लंबवत होता है। अनुप्रयोग के बिंदु और घूर्णन के अक्ष को जोड़ने वाले खंड के साथ निर्देशित बल वेक्टर का घटक शरीर के मुड़ने का कारण नहीं बनता है। जब अक्ष स्थिर हो जाता है, तो इस घटक की भरपाई अक्ष में प्रतिक्रिया बल द्वारा की जाती है, और इसलिए यह शरीर के घूर्णन को प्रभावित नहीं करता है। आइए बल के क्षण के लिए एक और उपयोगी अभिव्यक्ति लिखें। तुम्हें शक्ति मिले एफएक बिंदु पर लागू किया गया ए, जिसके कार्टेशियन निर्देशांक बराबर हैं एक्स, पर(चित्र 109)।

आइए शक्ति को तोड़ें एफदो घटकों में एफ एक्स , एफ पर, संगत निर्देशांक अक्षों के समानांतर। निर्देशांक के मूल से गुजरने वाली धुरी के सापेक्ष बल F का क्षण स्पष्ट रूप से घटकों के क्षणों के योग के बराबर है एफ एक्स , एफ पर, वह है

एम = एक्सएफ पर − आप एक्स .

जिस तरह हमने कोणीय वेग वेक्टर की अवधारणा पेश की, उसी तरह हम टॉर्क वेक्टर की अवधारणा को भी परिभाषित कर सकते हैं। इस वेक्टर का मापांक ऊपर दी गई परिभाषा से मेल खाता है, और यह बल वेक्टर वाले विमान और घूर्णन अक्ष के साथ बल के अनुप्रयोग के बिंदु को जोड़ने वाले खंड के लंबवत निर्देशित है (चित्र 110)।

बल क्षण वेक्टर को बल के अनुप्रयोग बिंदु और बल वेक्टर के त्रिज्या वेक्टर के वेक्टर उत्पाद के रूप में भी परिभाषित किया जा सकता है

ध्यान दें कि जब किसी बल के अनुप्रयोग का बिंदु उसकी क्रिया की रेखा के साथ विस्थापित होता है, तो बल का क्षण नहीं बदलता है। आइए हम किसी भौतिक बिंदु के द्रव्यमान के गुणनफल को घूर्णन अक्ष से दूरी के वर्ग द्वारा निरूपित करें

श्री 2 = मैं

(इस मात्रा को कहा जाता है निष्क्रियता के पलअक्ष के सापेक्ष भौतिक बिंदु)। इन नोटेशनों का उपयोग करते हुए, समीकरण (2) एक ऐसा रूप लेता है जो औपचारिक रूप से अनुवादात्मक गति के लिए न्यूटन के दूसरे नियम के समीकरण से मेल खाता है:

मैंε = एम. (3)

इस समीकरण को घूर्णी गति गतिशीलता का मूल समीकरण कहा जाता है। तो, घूर्णी गति में बल का क्षण अनुवादात्मक गति में बल के समान भूमिका निभाता है - यह वह है जो कोणीय वेग में परिवर्तन को निर्धारित करता है। यह पता चला है (और इसकी पुष्टि हमारे रोजमर्रा के अनुभव से होती है), घूर्णन की गति पर बल का प्रभाव न केवल बल के परिमाण से, बल्कि इसके अनुप्रयोग के बिंदु से भी निर्धारित होता है। जड़ता का क्षण घूर्णन के संबंध में किसी पिंड के जड़त्वीय गुणों को निर्धारित करता है (सरल शब्दों में, यह दर्शाता है कि पिंड को घुमाना आसान है या नहीं): घूर्णन की धुरी से एक भौतिक बिंदु जितना दूर होगा, उतना ही कठिन होगा इसे रोटेशन में लाओ. समीकरण (3) को एक मनमाने पिंड के घूमने के मामले में सामान्यीकृत किया जा सकता है। जब कोई पिंड एक निश्चित अक्ष के चारों ओर घूमता है, तो शरीर के सभी बिंदुओं का कोणीय त्वरण समान होता है। इसलिए, उसी तरह जैसे हमने किसी पिंड की स्थानान्तरणीय गति के लिए न्यूटन के समीकरण को प्राप्त करते समय किया था, हम एक घूमते हुए पिंड के सभी बिंदुओं के लिए समीकरण (3) लिख सकते हैं और फिर उनका योग कर सकते हैं। परिणामस्वरूप, हमें एक समीकरण प्राप्त होता है जो बाह्य रूप से (3) से मेल खाता है, जिसमें मैं− संपूर्ण पिंड की जड़ता का क्षण, उसके घटक भौतिक बिंदुओं के क्षणों के योग के बराबर, एम− शरीर पर कार्य करने वाली बाहरी शक्तियों के क्षणों का योग। आइए हम दिखाते हैं कि किसी पिंड के जड़त्व आघूर्ण की गणना कैसे की जाती है। इस बात पर ज़ोर देना ज़रूरी है कि किसी पिंड की जड़ता का क्षण न केवल पिंड के द्रव्यमान, आकृति और आकार पर निर्भर करता है, बल्कि घूर्णन अक्ष की स्थिति और अभिविन्यास पर भी निर्भर करता है। औपचारिक रूप से, गणना प्रक्रिया शरीर को छोटे भागों में विभाजित करने के लिए आती है, जिन्हें भौतिक बिंदु माना जा सकता है (चित्र 111),

और इन भौतिक बिंदुओं की जड़ता के क्षणों का योग, जो घूर्णन अक्ष की दूरी के वर्ग द्वारा द्रव्यमान के उत्पाद के बराबर है:

सरल आकार के पिंडों के लिए, ऐसी मात्राओं की गणना लंबे समय से की गई है, इसलिए अक्सर जड़ता के आवश्यक क्षण के लिए संबंधित सूत्र को याद रखना (या किसी संदर्भ पुस्तक में ढूंढना) पर्याप्त होता है। उदाहरण के तौर पर: एक गोलाकार सजातीय सिलेंडर की जड़ता का क्षण, द्रव्यमान एमऔर त्रिज्या आर, सिलेंडर की धुरी के साथ मेल खाने वाले घूर्णन अक्ष के बराबर है:

मैं = (1/2)एमआर 2 (चित्र 112)।

इस मामले में, हम खुद को एक निश्चित अक्ष के चारों ओर घूमने पर विचार करने तक ही सीमित रखते हैं, क्योंकि किसी पिंड की मनमानी घूर्णी गति का वर्णन करना एक जटिल गणितीय समस्या है जो हाई स्कूल गणित पाठ्यक्रम के दायरे से बहुत आगे तक जाती है। इस विवरण के लिए हमारे द्वारा विचार किए गए नियमों के अलावा अन्य भौतिक कानूनों के ज्ञान की आवश्यकता नहीं है।

2 आंतरिक ऊर्जाशरीर (के रूप में चिह्नित) इया यू) - इस पिंड की कुल ऊर्जा में से समग्र रूप से पिंड की गतिज ऊर्जा और बलों के बाहरी क्षेत्र में पिंड की संभावित ऊर्जा को घटा दिया जाता है। नतीजतन, आंतरिक ऊर्जा में अणुओं की अराजक गति की गतिज ऊर्जा, उनके बीच बातचीत की संभावित ऊर्जा और इंट्रामोल्युलर ऊर्जा शामिल होती है।

किसी शरीर की आंतरिक ऊर्जा शरीर को बनाने वाले कणों की गति और परस्पर क्रिया की ऊर्जा है।

किसी पिंड की आंतरिक ऊर्जा शरीर के अणुओं की गति की कुल गतिज ऊर्जा और उनकी परस्पर क्रिया की संभावित ऊर्जा है।

आंतरिक ऊर्जा प्रणाली की स्थिति का एक अनूठा कार्य है। इसका मतलब यह है कि जब भी कोई सिस्टम किसी दिए गए राज्य में खुद को पाता है, तो सिस्टम के पिछले इतिहास की परवाह किए बिना, इसकी आंतरिक ऊर्जा इस राज्य में निहित मूल्य लेती है। नतीजतन, एक राज्य से दूसरे राज्य में संक्रमण के दौरान आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन हमेशा इन राज्यों में मूल्यों के अंतर के बराबर होगा, भले ही संक्रमण जिस पथ से हुआ हो।

किसी पिंड की आंतरिक ऊर्जा को सीधे तौर पर नहीं मापा जा सकता। आप केवल आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन निर्धारित कर सकते हैं:

अर्ध-स्थैतिक प्रक्रियाओं के लिए निम्नलिखित संबंध है:

1. सामान्य जानकारीगैस की एक इकाई मात्रा को 1° तक गर्म करने के लिए आवश्यक ऊष्मा की मात्रा को कहा जाता है ताप की गुंजाइशऔर पत्र द्वारा निर्दिष्ट है साथ।तकनीकी गणना में, ऊष्मा क्षमता को किलोजूल में मापा जाता है। इकाइयों की पुरानी प्रणाली का उपयोग करते समय, ताप क्षमता किलोकलरीज (GOST 8550-61) * में व्यक्त की जाती है। जिन इकाइयों में गैस की मात्रा मापी जाती है, उनके आधार पर, वे भेद करते हैं: दाढ़ ताप क्षमता \xc से kJ/(kmolएक्स एक्स ओलों);द्रव्यमान ताप क्षमता c इंच केजे/(किलो-डिग्री);वॉल्यूमेट्रिक ताप क्षमता साथवी केजे/(एम 3 ओलों)।वॉल्यूमेट्रिक ताप क्षमता का निर्धारण करते समय, यह इंगित करना आवश्यक है कि यह तापमान और दबाव के किन मूल्यों से संबंधित है। यह सामान्य भौतिक परिस्थितियों में वॉल्यूमेट्रिक ताप क्षमता निर्धारित करने के लिए प्रथागत है। आदर्श गैस कानूनों का पालन करने वाली गैसों की ताप क्षमता केवल तापमान पर निर्भर करती है। गैसों की औसत और वास्तविक ताप क्षमता के बीच एक अंतर किया जाता है। वास्तविक ताप क्षमता, जब तापमान अनंत मात्रा में बढ़ जाता है तो आपूर्ति की गई ऊष्मा की अपरिमित मात्रा Dd का अनुपात होता है पर:औसत ऊष्मा क्षमता गैस की एक इकाई मात्रा को तापमान सीमा में 1° तक गर्म करने पर आपूर्ति की गई ऊष्मा की औसत मात्रा निर्धारित करती है टी एक्स पहले टी%:कहाँ क्यू- तापमान से गर्म करने पर गैस के एक इकाई द्रव्यमान को आपूर्ति की जाने वाली ऊष्मा की मात्रा टी टी तापमान तक टी%।उस प्रक्रिया की प्रकृति के आधार पर जिसमें गर्मी की आपूर्ति की जाती है या हटा दी जाती है, गैस की ताप क्षमता अलग-अलग होगी। यदि गैस को स्थिर आयतन के बर्तन में गर्म किया जाता है (वी= स्थिरांक), तो ऊष्मा केवल उसका तापमान बढ़ाने के लिए खर्च की जाती है। यदि गैस एक गतिशील पिस्टन वाले सिलेंडर में है, तो जब ऊष्मा की आपूर्ति की जाती है, तो गैस का दबाव स्थिर रहता है (पी == स्थिरांक). उसी समय, गर्म होने पर, गैस फैलती है और बाहरी ताकतों के खिलाफ काम करती है और साथ ही अपना तापमान भी बढ़ाती है। प्रक्रिया में गैस हीटिंग के दौरान अंतिम और प्रारंभिक तापमान के बीच अंतर के लिए आर= स्थिरांक वही होगा जो हीटिंग के मामले में होता है वी= = स्थिरांक, खर्च की गई ऊष्मा की मात्रा प्रक्रिया में गैस द्वारा किए गए कार्य के बराबर मात्रा से अधिक होनी चाहिए पी = =स्थिरांक. इससे यह पता चलता है कि स्थिर दबाव पर गैस की ताप क्षमता साथ आर स्थिर आयतन पर ऊष्मा क्षमता से अधिक होगी। समीकरणों में दूसरा पद प्रक्रिया में गैस द्वारा खपत की गई ऊष्मा की मात्रा को दर्शाता है आर= = स्थिरांक जब तापमान में 1° परिवर्तन होता है। अनुमानित गणना करते समय, यह माना जा सकता है कि कार्यशील निकाय की ताप क्षमता स्थिर है और तापमान पर निर्भर नहीं करती है। इस मामले में, स्थिर आयतन पर दाढ़ ताप क्षमता का मान क्रमशः मोनो-, डी- और पॉलीएटोमिक गैसों के लिए लिया जा सकता है, बराबर 12,6; 20.9 और 29.3 केजे/(किमीओल-डिग्री)या 3; 5 और 7 kcal/(kmol-डिग्री)।

संवेग किसी भौतिक प्रणाली की सबसे बुनियादी विशेषताओं में से एक है। किसी बंद प्रणाली का संवेग उसमें होने वाली किसी भी प्रक्रिया के दौरान संरक्षित रहता है।

आइए सबसे सरल मामले से इस मात्रा से परिचित होना शुरू करें। गति के साथ गतिमान द्रव्यमान के किसी भौतिक बिंदु का संवेग उत्पाद है

संवेग परिवर्तन का नियम.इस परिभाषा से, न्यूटन के दूसरे नियम का उपयोग करके, हम किसी कण पर किसी बल की कार्रवाई के परिणामस्वरूप उसके संवेग में परिवर्तन का नियम पा सकते हैं। किसी कण की गति को बदलने से, बल उसके संवेग को भी बदल देता है:। इसलिए, निरंतर कार्य करने वाले बल के मामले में

किसी भौतिक बिंदु के संवेग में परिवर्तन की दर उस पर कार्य करने वाले सभी बलों के परिणाम के बराबर होती है। निरंतर बल के साथ, (2) में समय अंतराल कोई भी ले सकता है। इसलिए, इस अंतराल के दौरान किसी कण के संवेग में परिवर्तन के लिए, यह सत्य है

किसी बल के मामले में जो समय के साथ बदलता है, समय की पूरी अवधि को छोटे-छोटे अंतरालों में विभाजित किया जाना चाहिए, जिनमें से प्रत्येक के दौरान बल को स्थिर माना जा सकता है। एक अलग अवधि में कण गति में परिवर्तन की गणना सूत्र (3) का उपयोग करके की जाती है:

विचाराधीन संपूर्ण समयावधि में संवेग में कुल परिवर्तन सभी अंतरालों में संवेग में परिवर्तनों के वेक्टर योग के बराबर है

यदि हम व्युत्पन्न की अवधारणा का उपयोग करते हैं, तो (2) के बजाय, जाहिर है, कण गति में परिवर्तन का नियम लिखा जाता है

बल का आवेग. 0 से एक सीमित समयावधि में संवेग में परिवर्तन को अभिन्न द्वारा व्यक्त किया जाता है

(3) या (5) के दाईं ओर की मात्रा को बल का आवेग कहा जाता है। इस प्रकार, किसी समयावधि में किसी भौतिक बिंदु के संवेग Dr में परिवर्तन इस अवधि के दौरान उस पर कार्य करने वाले बल के आवेग के बराबर होता है।

समानताएं (2) और (4) अनिवार्य रूप से न्यूटन के दूसरे नियम का एक और सूत्रीकरण हैं। इसी रूप में यह नियम न्यूटन द्वारा स्वयं प्रतिपादित किया गया था।

आवेग की अवधारणा का भौतिक अर्थ उस सहज विचार से निकटता से संबंधित है जो हममें से प्रत्येक के पास है, या रोजमर्रा के अनुभव से लिया गया है कि क्या एक गतिशील शरीर को रोकना आसान है। यहां जो मायने रखता है वह रुके हुए शरीर की गति या द्रव्यमान नहीं है, बल्कि दोनों एक साथ हैं, यानी, सटीक रूप से इसकी गति।

सिस्टम आवेग.संवेग की अवधारणा विशेष रूप से तब सार्थक हो जाती है जब इसे परस्पर क्रिया करने वाले भौतिक बिंदुओं की प्रणाली पर लागू किया जाता है। कणों की एक प्रणाली का कुल संवेग P एक ही समय में व्यक्तिगत कणों के संवेग का सदिश योग है:

यहां सिस्टम में शामिल सभी कणों का योग किया जाता है, ताकि पदों की संख्या सिस्टम में कणों की संख्या के बराबर हो।

आंतरिक और बाहरी ताकतें.न्यूटन के दूसरे और तीसरे नियम से सीधे संपर्क करने वाले कणों की एक प्रणाली के संवेग के संरक्षण के नियम तक पहुंचना आसान है। हम सिस्टम में शामिल प्रत्येक कण पर कार्य करने वाले बलों को दो समूहों में विभाजित करेंगे: आंतरिक और बाहरी। आंतरिक बल वह बल है जिसके साथ एक कण कार्य करता है बाहरी बल वह बल है जिसके साथ सभी निकाय जो विचाराधीन प्रणाली का हिस्सा नहीं हैं, कण पर कार्य करते हैं।

कण संवेग में परिवर्तन का नियम (2) अथवा (4) के अनुरूप होता है

आइए सिस्टम के सभी कणों के लिए समीकरण (7) को पद दर पद जोड़ें। फिर बाईं ओर, (6) से निम्नानुसार, हम परिवर्तन की दर प्राप्त करते हैं

प्रणाली का कुल संवेग चूँकि कणों के बीच परस्पर क्रिया की आंतरिक शक्तियाँ न्यूटन के तीसरे नियम को संतुष्ट करती हैं:

फिर दाईं ओर समीकरण (7) जोड़ने पर, जहां आंतरिक बल केवल जोड़े में होते हैं, उनका योग शून्य हो जाएगा। परिणाम हमें मिलता है

कुल संवेग में परिवर्तन की दर सभी कणों पर कार्यरत बाह्य बलों के योग के बराबर होती है।

आइए इस तथ्य पर ध्यान दें कि समानता (9) का रूप एक भौतिक बिंदु की गति में परिवर्तन के नियम के समान है, और दाईं ओर केवल बाहरी ताकतें शामिल हैं। एक बंद प्रणाली में, जहां कोई बाहरी बल नहीं हैं, प्रणाली का कुल संवेग P नहीं बदलता है, चाहे कणों के बीच कोई भी आंतरिक बल कार्य करता हो।

कुल संवेग उस स्थिति में भी नहीं बदलता है जब सिस्टम पर कार्य करने वाली बाहरी ताकतें कुल मिलाकर शून्य के बराबर होती हैं। ऐसा हो सकता है कि बाहरी बलों का योग केवल एक निश्चित दिशा में शून्य हो। यद्यपि इस मामले में भौतिक प्रणाली बंद नहीं है, सूत्र (9) के अनुसार, इस दिशा में कुल गति का घटक अपरिवर्तित रहता है।

समीकरण (9) समग्र रूप से भौतिक बिंदुओं की प्रणाली को चित्रित करता है, लेकिन समय में एक निश्चित बिंदु को संदर्भित करता है। इससे समय की एक सीमित अवधि में प्रणाली की गति में परिवर्तन का नियम प्राप्त करना आसान है। यदि इस अंतराल के दौरान कार्य करने वाली बाहरी ताकतें स्थिर हैं, तो (9) से यह निम्नानुसार है

यदि बाह्य बल समय के साथ बदलते हैं, तो (10) के दाईं ओर प्रत्येक बाह्य बल से समय के साथ अभिन्नों का योग होगा:

इस प्रकार, एक निश्चित अवधि में परस्पर क्रिया करने वाले कणों की प्रणाली की कुल गति में परिवर्तन इस अवधि में बाहरी बलों के आवेगों के वेक्टर योग के बराबर होता है।

गतिशील दृष्टिकोण के साथ तुलना.आइए हम निम्नलिखित सरल उदाहरण का उपयोग करके गतिशील समीकरणों के आधार पर और गति के संरक्षण के नियम के आधार पर यांत्रिक समस्याओं को हल करने के तरीकों की तुलना करें।

एक कूबड़ से ली गई द्रव्यमान की एक रेलवे कार, स्थिर गति से चलती हुई, द्रव्यमान की एक स्थिर कार से टकराती है और उसके साथ जुड़ जाती है। युग्मित कारें किस गति से चलती हैं?

हम उन ताकतों के बारे में कुछ नहीं जानते जिनके साथ कारें टकराव के दौरान परस्पर क्रिया करती हैं, सिवाय इस तथ्य के कि, न्यूटन के तीसरे नियम के आधार पर, वे प्रत्येक क्षण परिमाण में समान और दिशा में विपरीत होती हैं। गतिशील दृष्टिकोण के साथ, कारों की परस्पर क्रिया के लिए किसी प्रकार का मॉडल निर्दिष्ट करना आवश्यक है। सबसे सरल संभावित धारणा यह है कि युग्मन होने के पूरे समय अंतःक्रिया बल स्थिर रहते हैं। इस मामले में, युग्मन शुरू होने के बाद, प्रत्येक कार की गति के लिए न्यूटन के दूसरे नियम का उपयोग करके, हम लिख सकते हैं

जाहिर है, जब कारों की गति समान हो जाती है तो युग्मन प्रक्रिया समाप्त हो जाती है। यह मानते हुए कि यह समय x के बाद होता है, हमारे पास है

यहां से हम बल के आवेग को व्यक्त कर सकते हैं

इस मान को किसी भी सूत्र (11) में प्रतिस्थापित करने पर, उदाहरण के लिए दूसरे में, हम कारों की अंतिम गति के लिए अभिव्यक्ति पाते हैं:

बेशक, युग्मन की प्रक्रिया के दौरान कारों के बीच परस्पर क्रिया के बल की स्थिरता के बारे में बनी धारणा बहुत कृत्रिम है। अधिक यथार्थवादी मॉडलों के उपयोग से गणनाएँ अधिक बोझिल हो जाती हैं। हालाँकि, वास्तव में, कारों की अंतिम गति का परिणाम इंटरेक्शन पैटर्न पर निर्भर नहीं करता है (बेशक, बशर्ते कि प्रक्रिया के अंत में कारें युग्मित हों और समान गति से चल रही हों)। इसे सत्यापित करने का सबसे आसान तरीका संवेग संरक्षण के नियम का उपयोग करना है।

चूँकि क्षैतिज दिशा में कोई बाहरी बल कारों पर कार्य नहीं करता है, सिस्टम की कुल गति अपरिवर्तित रहती है। टक्कर से पहले, यह पहली कार की गति के बराबर है। युग्मन के बाद, कारों की गति बराबर है। इन मूल्यों को बराबर करने पर, हम तुरंत पाते हैं

जो, स्वाभाविक रूप से, गतिशील दृष्टिकोण के आधार पर प्राप्त उत्तर से मेल खाता है। संवेग के संरक्षण के नियम के उपयोग ने कम बोझिल गणितीय गणनाओं का उपयोग करके पूछे गए प्रश्न का उत्तर ढूंढना संभव बना दिया, और यह उत्तर अधिक सामान्य है, क्योंकि इसे प्राप्त करने के लिए किसी विशिष्ट इंटरैक्शन मॉडल का उपयोग नहीं किया गया था।

आइए हम एक अधिक जटिल समस्या के उदाहरण का उपयोग करके किसी प्रणाली के संवेग के संरक्षण के नियम के अनुप्रयोग को स्पष्ट करें, जहां गतिशील समाधान के लिए एक मॉडल चुनना पहले से ही मुश्किल है।

काम

शैल विस्फोट. प्रक्षेप्य पृथ्वी की सतह से ऊंचाई पर स्थित प्रक्षेप पथ के शीर्ष बिंदु पर दो समान टुकड़ों में फट जाता है। उनमें से एक एक समय के बाद विस्फोट के बिंदु के ठीक नीचे जमीन पर गिरता है। जिस दूरी पर एक गैर-विस्फोटित गोला गिरेगा, उसकी तुलना में इस बिंदु से क्षैतिज दूरी जिस पर दूसरा टुकड़ा उड़ जाएगा, कितनी बार बदलेगी?

समाधान: सबसे पहले, आइए उस दूरी के लिए एक अभिव्यक्ति लिखें जिस पर एक गैर-विस्फोटित गोला उड़ेगा। चूंकि शीर्ष बिंदु पर प्रक्षेप्य की गति (हम इसे क्षैतिज रूप से निर्देशित करते हैं), तो दूरी प्रारंभिक गति के बिना ऊंचाई से गिरने के समय के उत्पाद के बराबर है, जिसके बराबर एक गैर-विस्फोटित प्रक्षेप्य उड़ जाएगा चूंकि शीर्ष बिंदु पर प्रक्षेप्य की गति (हम इसे क्षैतिज रूप से निर्देशित करते हैं), तो दूरी प्रारंभिक गति के बिना ऊंचाई से गिरने के समय के उत्पाद के बराबर होती है, जो कि एक प्रणाली के रूप में माने जाने वाले शरीर के बराबर होती है। सामग्री बिंदु:

किसी प्रक्षेप्य का टुकड़ों में टूटना लगभग तुरंत होता है, यानी, इसे तोड़ने वाली आंतरिक ताकतें बहुत कम समय के भीतर कार्य करती हैं। यह स्पष्ट है कि इतने कम समय में गुरुत्वाकर्षण के प्रभाव में टुकड़ों के वेग में परिवर्तन को इन आंतरिक बलों के प्रभाव में उनकी गति में परिवर्तन की तुलना में उपेक्षित किया जा सकता है। इसलिए, हालांकि विचाराधीन प्रणाली, कड़ाई से बोलते हुए, बंद नहीं है, हम यह मान सकते हैं कि प्रक्षेप्य के टूटने पर इसकी कुल गति अपरिवर्तित रहती है।

संवेग के संरक्षण के नियम से टुकड़ों की गति की कुछ विशेषताओं को तुरंत पहचाना जा सकता है। संवेग एक सदिश राशि है. विस्फोट से पहले, यह प्रक्षेप्य प्रक्षेप पथ के तल में पड़ा था। चूँकि, जैसा कि शर्त में बताया गया है, एक टुकड़े की गति ऊर्ध्वाधर है, यानी उसका संवेग एक ही तल में रहता है, तो दूसरे टुकड़े का संवेग भी इसी तल में रहता है। इसका मतलब यह है कि दूसरे टुकड़े का प्रक्षेप पथ उसी तल में रहेगा।

इसके अलावा, कुल आवेग के क्षैतिज घटक के संरक्षण के नियम से यह निष्कर्ष निकलता है कि दूसरे टुकड़े के वेग का क्षैतिज घटक बराबर है क्योंकि इसका द्रव्यमान प्रक्षेप्य के द्रव्यमान के आधे के बराबर है, और आवेग का क्षैतिज घटक शर्त के अनुसार पहले टुकड़े का मान शून्य के बराबर है। इसलिए, दूसरे टुकड़े की क्षैतिज उड़ान सीमा से है

दरार का स्थान उसकी उड़ान के समय के गुणनफल के बराबर होता है। इस बार का पता कैसे लगाएं?

ऐसा करने के लिए, याद रखें कि टुकड़ों के आवेगों (और इसलिए वेग) के ऊर्ध्वाधर घटकों का परिमाण बराबर होना चाहिए और विपरीत दिशाओं में निर्देशित होना चाहिए। हमारे लिए रुचि के दूसरे टुकड़े की उड़ान का समय, जाहिर है, इस पर निर्भर करता है कि प्रक्षेप्य के विस्फोट के समय इसकी गति का ऊर्ध्वाधर घटक ऊपर या नीचे की ओर निर्देशित होता है (चित्र 108)।

चावल। 108. खोल फटने के बाद टुकड़ों का प्रक्षेप पथ

स्थिति में दिए गए पहले टुकड़े के ऊर्ध्वाधर गिरावट के समय की ऊंचाई ए से मुक्त गिरावट के समय की तुलना करके इसका पता लगाना आसान है। यदि तब पहले टुकड़े की प्रारंभिक गति नीचे की ओर निर्देशित होती है, और का ऊर्ध्वाधर घटक दूसरे की गति ऊपर की ओर निर्देशित होती है, और इसके विपरीत (मामले ए और चित्र 108 में)।

आइए सूत्रों के साथ कुछ सरल परिवर्तन करें। न्यूटन के दूसरे नियम के अनुसार, बल पाया जा सकता है: F=m*a। त्वरण इस प्रकार पाया जाता है: a=v⁄t. इस प्रकार हमें मिलता है: F= एम*वी/टी।

शरीर की गति का निर्धारण: सूत्र

इससे पता चलता है कि बल की विशेषता समय के साथ द्रव्यमान और वेग के उत्पाद में परिवर्तन है। यदि हम इस उत्पाद को एक निश्चित मात्रा से निरूपित करते हैं, तो हमें समय के साथ इस मात्रा में परिवर्तन बल की विशेषता के रूप में मिलता है। इस मात्रा को पिंड का संवेग कहा जाता है। शरीर का संवेग सूत्र द्वारा व्यक्त किया जाता है:

जहाँ p पिंड का संवेग है, m द्रव्यमान है, v गति है।

संवेग एक सदिश राशि है और इसकी दिशा सदैव वेग की दिशा से मेल खाती है। आवेग की इकाई किलोग्राम प्रति मीटर प्रति सेकंड (1 kg*m/s) है।

शरीर का आवेग क्या है: कैसे समझें?

आइए "उंगलियों पर" सरल तरीके से समझने की कोशिश करें कि शरीर का आवेग क्या है। यदि शरीर आराम की स्थिति में है, तो इसका संवेग शून्य है। तार्किक. यदि किसी पिंड की गति बदलती है, तो पिंड एक निश्चित आवेग प्राप्त करता है, जो उस पर लगाए गए बल के परिमाण को दर्शाता है।

यदि किसी पिंड पर कोई प्रभाव नहीं पड़ता है, लेकिन वह एक निश्चित गति से चलता है, यानी उसमें एक निश्चित आवेग होता है, तो उसके आवेग का मतलब है कि दूसरे शरीर के साथ बातचीत करते समय इस शरीर पर क्या प्रभाव पड़ सकता है।

आवेग सूत्र में किसी पिंड का द्रव्यमान और उसकी गति शामिल होती है। अर्थात्, किसी पिंड का द्रव्यमान और/या गति जितनी अधिक होगी, उसका प्रभाव उतना ही अधिक हो सकता है। यह जीवन के अनुभव से स्पष्ट है।

किसी छोटे द्रव्यमान के पिंड को हिलाने के लिए छोटे बल की आवश्यकता होती है। शरीर का वजन जितना अधिक होगा, उतनी ही अधिक मेहनत करनी पड़ेगी। यही बात शरीर को प्रदान की गई गति पर भी लागू होती है। शरीर के दूसरे पर प्रभाव के मामले में, आवेग उस परिमाण को भी दर्शाता है जिसके साथ शरीर अन्य निकायों पर कार्य करने में सक्षम है। यह मान सीधे मूल पिंड की गति और द्रव्यमान पर निर्भर करता है।

निकायों की परस्पर क्रिया के दौरान आवेग

एक और प्रश्न उठता है: जब कोई पिंड किसी अन्य पिंड के साथ अंतःक्रिया करता है तो उसके संवेग का क्या होगा? यदि कोई पिंड बरकरार रहे तो उसका द्रव्यमान नहीं बदल सकता, लेकिन गति आसानी से बदल सकती है। इस स्थिति में, पिंड की गति उसके द्रव्यमान के आधार पर बदल जाएगी।

वास्तव में, यह स्पष्ट है कि जब बहुत भिन्न द्रव्यमान वाले पिंड टकराते हैं, तो उनकी गति अलग-अलग बदल जाएगी। यदि तेज़ गति से उड़ने वाली सॉकर बॉल किसी अप्रस्तुत व्यक्ति, उदाहरण के लिए एक दर्शक, से टकराती है, तो दर्शक गिर सकता है, अर्थात, यह कुछ छोटी गति प्राप्त कर लेगा, लेकिन निश्चित रूप से गेंद की तरह नहीं उड़ेगा।

और सब इसलिए क्योंकि दर्शक का द्रव्यमान गेंद के द्रव्यमान से कहीं अधिक है। लेकिन साथ ही, इन दोनों निकायों की कुल गति अपरिवर्तित रहेगी।

संवेग संरक्षण का नियम: सूत्र

यह संवेग के संरक्षण का नियम है: जब दो पिंड परस्पर क्रिया करते हैं, तो उनका कुल संवेग अपरिवर्तित रहता है। संवेग संरक्षण का नियम केवल एक बंद प्रणाली में ही लागू होता है, अर्थात ऐसी प्रणाली में जिसमें बाहरी ताकतों का कोई प्रभाव नहीं होता है या उनकी कुल क्रिया शून्य होती है।

वास्तव में, निकायों की एक प्रणाली लगभग हमेशा बाहरी प्रभाव के अधीन होती है, लेकिन कुल आवेग, ऊर्जा की तरह, कहीं गायब नहीं होता है और कहीं से उत्पन्न नहीं होता है; यह बातचीत में सभी प्रतिभागियों के बीच वितरित होता है।

न्यूटन के नियमों का अध्ययन करने के बाद, हम देखते हैं कि उनकी मदद से यांत्रिकी की बुनियादी समस्याओं को हल करना संभव है यदि हम शरीर पर कार्य करने वाली सभी शक्तियों को जानते हैं। ऐसी स्थितियाँ हैं जिनमें इन मूल्यों को निर्धारित करना कठिन या असंभव भी है। आइए ऐसी कई स्थितियों पर विचार करें।जब दो बिलियर्ड गेंदें या कारें टकराती हैं, तो हम कार्यरत बलों के बारे में दावा कर सकते हैं कि यह उनकी प्रकृति है; लोचदार बल यहां कार्य करते हैं। हालाँकि, हम उनके मॉड्यूल या उनकी दिशाओं को सटीक रूप से निर्धारित नहीं कर पाएंगे, खासकर जब से इन बलों की कार्रवाई की अवधि बेहद कम है।रॉकेट और जेट विमानों की गति के साथ, हम उन ताकतों के बारे में भी बहुत कम कह सकते हैं जो इन पिंडों को गति प्रदान करती हैं।ऐसे मामलों में, ऐसी विधियों का उपयोग किया जाता है जो गति के समीकरणों को हल करने से बचने और तुरंत इन समीकरणों के परिणामों का उपयोग करने की अनुमति देती हैं। इस मामले में, नई भौतिक मात्राएँ पेश की जाती हैं। आइए इनमें से एक मात्रा पर विचार करें, जिसे पिंड का संवेग कहा जाता है

धनुष से छोड़ा गया बाण। तीर के साथ डोरी का संपर्क जितनी देर (∆t) जारी रहेगा, तीर की गति (∆) में परिवर्तन उतना ही अधिक होगा, और इसलिए, इसकी अंतिम गति उतनी ही अधिक होगी।

दो टकराती हुई गेंदें. जब गेंदें संपर्क में होती हैं, तो वे एक-दूसरे पर समान परिमाण के बल से कार्य करती हैं, जैसा कि न्यूटन का तीसरा नियम हमें सिखाता है। इसका मतलब यह है कि उनके संवेग में परिवर्तन भी परिमाण में समान होना चाहिए, भले ही गेंदों का द्रव्यमान समान न हो।

सूत्रों का विश्लेषण करने के बाद, दो महत्वपूर्ण निष्कर्ष निकाले जा सकते हैं:

1. समान अवधि के लिए कार्य करने वाली समान शक्तियां विभिन्न पिंडों के द्रव्यमान की परवाह किए बिना, उनके संवेग में समान परिवर्तन का कारण बनती हैं।

2. किसी पिंड के संवेग में समान परिवर्तन या तो लंबे समय तक छोटे बल के साथ कार्य करके, या उसी पिंड पर थोड़े समय के लिए बड़े बल के साथ कार्य करके प्राप्त किया जा सकता है।

न्यूटन के दूसरे नियम के अनुसार, हम लिख सकते हैं:

∆t = ∆ = ∆ / ∆t

किसी पिंड के संवेग में परिवर्तन और उस समयावधि का अनुपात, जिसके दौरान यह परिवर्तन हुआ, पिंड पर कार्य करने वाले बलों के योग के बराबर होता है।

इस समीकरण का विश्लेषण करने पर, हम देखते हैं कि न्यूटन का दूसरा नियम हमें हल की जाने वाली समस्याओं के वर्ग का विस्तार करने और उन समस्याओं को शामिल करने की अनुमति देता है जिनमें समय के साथ पिंडों का द्रव्यमान बदलता है।

यदि हम न्यूटन के दूसरे नियम के सामान्य सूत्रीकरण का उपयोग करके पिंडों के परिवर्तनशील द्रव्यमान के साथ समस्याओं को हल करने का प्रयास करते हैं:

फिर ऐसे समाधान का प्रयास करने से त्रुटि उत्पन्न होगी।

इसका एक उदाहरण पहले से उल्लिखित जेट विमान या अंतरिक्ष रॉकेट है, जो चलते समय ईंधन जलाता है, और इस दहन के उत्पादों को आसपास के अंतरिक्ष में छोड़ दिया जाता है। स्वाभाविक रूप से, जैसे-जैसे ईंधन की खपत होती है, विमान या रॉकेट का द्रव्यमान घटता जाता है।

इस तथ्य के बावजूद कि न्यूटन का दूसरा नियम "परिणामी बल किसी पिंड के द्रव्यमान और उसके त्वरण के गुणनफल के बराबर है" के रूप में हमें समस्याओं की एक विस्तृत श्रेणी को हल करने की अनुमति देता है, पिंडों की गति के ऐसे मामले हैं जो नहीं हो सकते हैं इस समीकरण द्वारा पूर्णतः वर्णित है। ऐसे मामलों में, परिणामी बल के आवेग के साथ शरीर की गति में परिवर्तन को जोड़ते हुए, दूसरे नियम का एक और सूत्रीकरण लागू करना आवश्यक है। इसके अलावा, ऐसी कई समस्याएं हैं जिनमें गति के समीकरणों को हल करना गणितीय रूप से बेहद कठिन या असंभव भी है। ऐसे मामलों में, हमारे लिए संवेग की अवधारणा का उपयोग करना उपयोगी होता है।

संवेग के संरक्षण के नियम और किसी बल के संवेग और किसी पिंड के संवेग के बीच संबंध का उपयोग करके, हम न्यूटन के दूसरे और तीसरे नियम को प्राप्त कर सकते हैं।

न्यूटन का दूसरा नियम किसी बल के आवेग और किसी पिंड के संवेग के बीच संबंध से लिया गया है।

बल का आवेग पिंड के संवेग में परिवर्तन के बराबर होता है:

उचित स्थानान्तरण करने के बाद, हम त्वरण पर बल की निर्भरता प्राप्त करते हैं, क्योंकि त्वरण को उस समय की गति में परिवर्तन के अनुपात के रूप में परिभाषित किया जाता है जिसके दौरान यह परिवर्तन हुआ:

मानों को हमारे सूत्र में प्रतिस्थापित करने पर, हमें न्यूटन के दूसरे नियम का सूत्र मिलता है:

न्यूटन के तीसरे नियम को प्राप्त करने के लिए, हमें संवेग के संरक्षण के नियम की आवश्यकता है।

वेक्टर गति की सदिश प्रकृति पर जोर देते हैं, अर्थात यह तथ्य कि गति दिशा में बदल सकती है। परिवर्तनों के बाद हमें मिलता है:

चूँकि एक बंद प्रणाली में समय की अवधि दोनों निकायों के लिए एक स्थिर मान थी, हम लिख सकते हैं:

हमने न्यूटन का तीसरा नियम प्राप्त किया है: दो पिंड परिमाण में समान और दिशा में विपरीत बलों के साथ एक दूसरे के साथ परस्पर क्रिया करते हैं। इन बलों के वैक्टर क्रमशः एक दूसरे की ओर निर्देशित होते हैं, इन बलों के मॉड्यूल मूल्य में बराबर होते हैं।

ग्रन्थसूची

1. तिखोमीरोवा एस.ए., यावोर्स्की बी.एम. भौतिकी (बुनियादी स्तर) - एम.: मेनेमोसिन, 2012।
2. गेंडेनशेटिन एल.ई., डिक यू.आई. भौतिक विज्ञान 10वीं कक्षा। - एम.: मेनेमोसिन, 2014।
3. किकोइन आई.के., किकोइन ए.के. भौतिकी - 9, मॉस्को, शिक्षा, 1990।

गृहकार्य

1. किसी पिंड के आवेग, बल के आवेग को परिभाषित करें।
2. किसी पिंड का आवेग बल के आवेग से किस प्रकार संबंधित है?
3. शरीर के आवेग और बल के आवेग के सूत्रों से क्या निष्कर्ष निकाला जा सकता है?

1. इंटरनेट पोर्टल प्रश्न-physics.ru ()।
2. इंटरनेट पोर्टल Frutmrut.ru ()।
3. इंटरनेट पोर्टल Fizmat.by ()।